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2019-03-15 02:02:00
hjcadmin
原创
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  有限尺度效应在纳米尺度比较普遍,1992年science报道CdS的纳米尺度的晶体的熔点随尺度减小而降低。

  Pt的110表面室温下存在1*2的重构,一个很大的特点是,存在一条条平行的“槽”,这是Pt原子缺失的结果。外来的Pt原子落在槽里,并沿着槽作无规则的热运动.正因为这个槽的作用,Pt原子是作一维运动,这为后来的实验分析提供了很好的帮助.因为可以想象,如果是二维的扩散,实验和理论上的问题肯定复杂多了

  如果是这样的话,对很多金属应该有类似的效应。先低温吸附再升温,可能比直接在高温氧化要有效。不过升温应该快,不然吸附住的氧就绝热地脱附了,就跟直接高温氧化没区别了

  在电影中很直观地看到,在一段时间里,亮的结合体移动很大,显得比较活跃,而暗的Pt却几乎不动,这反映前者的扩散系数远大于后者。

  在真空室内提供一定的H原子的蒸汽,便有一定的H原子吸附到Pt表面,并与槽里的Pt原子形成结合体。通过stm可以看到,Pt-H结合体比较亮,相比单个的Pt原子

  上了大学才知道,其实电流对电压的关系可能并不是严格的线性关系,不过不要紧,在数学上,一个函数如果性质不是太差,还比较光滑,那么在任意一点附近的足够小的邻域内,线性近似总是好的。当然,这里的邻域的大小与具体的函数有关,对有的函数而言,这个范围可能很大,线性近似是非常好的近似。

  还有一类严格的幂次定律比如万有引力与距离的平方成反比这里的幂次严格地为2 而不是2点零零零几否则高斯定律等全部不成立,那将导致整个电动力学崩溃用一个牛人的话来说:这个世界没有夸克我们照样吃饭睡觉,但是要是这里的指数不是2,我们就没法吃饭了

  在统计物理中我们知道,热涨落对低维体系的影响比高维体系更大,因此可以期望在2D体系中也可以观测到finite-sizeeffect

  作者研究的是SI(111)表面上生长的Pb岛的1*1到sqrt7*sqrt3的相变.结果是,转变温度随岛的直径减小而减小,这就是这个体系的有限尺寸效应

  这个相变应该是一个二级相变,因为在相变点附近可以观察到两相呈水融的状态.连续地对同一个岛进行扫描,发现图像不断变化

  当然,有时函数的一阶导数可能为零,这时就会导致高级的幂次定律,比如所谓的debye定律就是一个典型的例子。

  就吸附这个过程讲,表面其实就是一个势阱。气体分子在固体表面的吸附可以用经典统计力学来定量解决,很自然的结果就是,相同的氧气浓度下,温度越低氧吸附越多

  以前在高中,看到欧姆定律,菲克定律等,都感到很惊奇,怎么这么巧啊,恰好就是线性关系?--------呵呵,师兄高中时候就那么有觉悟了!

  而对金属,电子是较自由的,在极端的自由电子气近似下,电子密度在空间是均匀的。因此LDOS的横向起伏小,原子分辨相对不容易实现

  据说最近有人在science上报道,铅的(111)面,在没有其他杂质存在的情况下,在较高氧浓度和温度下都不发生氧化

  还有可能,函数在某点各阶导数全为零,这时泰勒展开是无效的,一个例子是有能隙体系的热容量(einstein热容理论,肖特基比热反常等),在低温下,它是指数衰减,比任意阶的幂次律都快得多,这时没有近似的幂次律。

  这几天看了下文献,才知道相对而言,半导体表面容易获得原子分辨象,而金属表面则困难得多。因为半导体表面上的电子局域化程度较高,LDOS的横向起伏较大,从而横向分辨率较高,也就容易实现原子分辨。

  他们的办法可以说其实非常简单的,不过之前发science的那帮人是学化学的,对低温不熟悉,所以没想到

  事实上,1987年,也就是stm发明4年后,人们才第一次在Au(111)密排面上上实现了原子分辨,第二个实现原子分辨的密排面是Al(111),那是1989年。而Si(111)表面的原子分辨在stm发明时就实现了

  今天才恍然大悟,在表面物理中,其实高指数晶面只是一种记号,因为如果按照高指数晶面去解理晶体,得到的实际上是一系列以台阶分开的低指数晶面。

  从这个意义上看,很多线性关系都只在弱场下是好的,就是很好理解的了,因为线性展开必须在零的领域内才是好的。也因此,我们可以有充分的理由相信,如果电压足够大,电流-电压曲线将会偏离欧姆定律。如果浓度梯度太大,菲克定律也将不成立。

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